“但還有一種方法，或許有機會能走個捷徑。”
甲板上。
聽到楊振寧的這句話，黃昆下意識便握緊了桌子邊緣：
“什麼方法？是不是和驢有關？”
楊振寧原本作勢欲答，聽到驢這個字的時候忍不住一怔，生生止住了話頭：
“驢？這和驢有什麼關係？”
黃昆這才意識到自己似乎做出了下意識的反應，於是連忙有些尷尬的輕咳了一聲：
“哦哦，沒啥沒啥，只是想岔了，老楊你繼續，繼續。”
楊振寧有些古怪的看了眼黃昆，心說這位老同學該不會是上船前被驢給踢過吧
隨後他很快也深吸一口氣，將注意力和話題同時拉回了原處：
“老黃，我說的這個方法對你不，可能對於國內來說，都屬於一個比較陌生的領域。”
“實際上如果不是老趙他們的這篇論文給我帶來了一些啟發，我自己可能也想不到這方面。”
給黃昆打了個預防針後。
楊振寧頓了頓，繼續說道：
“老黃，你對AdS時空了解多少？”
“AdS時空？”
黃昆眉頭微微一掀，很快答道：
“老楊，莫非你說的是Antide Sitter也就是反德西特時空？”
楊振寧輕輕點了點頭。
早先提及過。
目前對引力描述最完美的理論便是廣義相對論，這個框架叫做“論”，但實際上它的理論核心是一個方程組。
也就是.愛因斯坦引力場方程。
這是一組高度複雜的非線性偏微分方程組，要求解的未知函式既包括度規分量gμν，也包括能量動量張量的分量Tμν。
眾所周知。
平直閩氏時空度規是：ηαβ=（1，1，1，1）以及號差±2。
所以引力場的空間幾何對角線元是：ds2=（1+2）dt2+（12）（dx2+dy2+dz2）
而引力場靜態引力勢為：h00=2，牛頓引力場勢為：▽2=4πGp
在近擬弱場下可以靜態歸一化，兩式相比較，就得到： h00=4
代用牛頓引力勢，輕鬆得到：▽2h00=16πpG=1
在等號左側加上一個表示空間波動的四維算符達朗貝爾□：□h00=16πp
設想場的變化只因場源的波動，可有關係：
□=▽2+0（v2▽2）
又因為應力能量張量是 T00=p，□h00=16πT這就是“線性愛因斯坦場方程”。
從這個表示式不難看出，這個方程中對 hαβ是線性處理的，就好像一個立體的東西壓扁了給你看一樣。
那麼自然，質點系的引力場方程為： h00=8πT
引入愛因斯坦張量表示在彎曲時空中的靜態場量即是：
Gαβ=8πTαβ。
同時假設時空物質隨著時空面的曲率而分佈，就像袋子裡的東西分佈在袋子裡一樣，無指標簡化表示即為：
G+Λ=±KT此即愛因斯坦場方程的基本形式。
